蒸汽的壓縮系數

1. 天然氣的體積系數和壓縮系數

1.天然氣的體積系數

天然氣體積系數B_g的定義是天然氣在油藏條件下所佔的體積V與同等數量的氣體在標准狀態（溫度20℃，壓力0.1MPa）下所佔的體積V₀之比，即

儲層岩石物理學

因此，B_g描述了當氣體質量不變時，由於從地下到地面壓力、溫度的改變所引起的體積膨脹大小。

一般情況下，氣藏的地層壓力遠遠高於地面壓力（幾十甚至幾百倍），而地面與地下溫度相差不大（一般為幾倍），所以天然氣由地下採到地面後會發生幾十倍甚至幾百倍的膨脹，致使B_g的數值遠小於1。為計算方便，常用它的倒數B^′_g＝1/B_g來進行計算。

在標准狀態下，氣體體積可以按理想氣體狀態方程表述：

儲層岩石物理學

因為隨壓力增加體積減小，所以式（2－6）右邊加負號。

根據定義，只要能得到天然氣的P－V關系，即可求出天然氣壓縮系數。

2. 常溫常壓下的氫氣和水蒸汽，其壓縮因子Z跟1的關系

氫氣不易壓縮，水蒸氣易壓縮，氫氣的壓縮因子大於1，水蒸氣的壓縮因子小於1 。
壓縮因子是將理想氣體理想狀態方程用壓縮因子Z加以修正。即：pV=ZnRT
由此可知，壓縮因子的定義為：
Z=pV/nRT=pVm/RT
壓縮因子的量綱為一。很顯然，Z的大小反映出真實氣體對理想氣體的偏差程度 即Z等於Vm（真實）除以Vm（理想）。對於理想氣體，在任何溫度壓力下Z恆等於1。當Z<1時，說明真實氣體的Vm比同樣條件下理想氣體的Vm小，此時真實氣體比理想氣體易於壓縮；當Z>1時，說明真實氣體的Vm比同樣條件下理想氣體的Vm大，此時真實氣體比理想氣體難於壓縮。由於Z反映出真實氣體壓縮的難易程度，所以將它稱為壓縮因子。

3. 乙醇的壓縮系數

0.789。
乙醇也就是我們日常生活中說的酒精，我們經常看到酒精裝在密封的玻璃瓶里，原因是乙醇如果暴露在常溫下，在空氣中容易燃燒和揮發，如果是蒸汽的話，容易和空氣產生爆炸。酒精的氣味帶有刺激性，但是是沒有顏色的透明液體。
乙醇可以做燃料。平時我們在加油站等地方的時候經常可以看到那種牌子寫著，禁止抽煙，原因是汽油裡面有些加入了乙醇，然後成為了乙醇汽油，我們心愛的汽車的燃料。在汽油裡面加入這個是為了改善油的性能和質量，還可以減少二氧化碳這些有害污染物的排放，這樣才能環保一點。
乙醇還可以做飲料。喜歡喝酒的朋友平時有沒有注意酒的成分，裡面就包含了乙醇，這可是主要成分，只是不同的酒類裡面的乙醇含量不同，比如啤酒，裡面乙醇的含量在3%-5%，葡萄酒基本是在6%-20%，烈性的白酒裡面的乙醇含量就高的多了，基本都在50%-70%。

4. 誰有化工熱力學名詞解釋

第一章

1．①熱能動力裝置：從燃料燃燒中得到熱能，以及利用熱能所得到動力的整套設備（包括輔助設備）統稱熱能動力裝置
②工質：實現熱能和機械能相互轉化的媒介物質叫做工質
2．高溫熱源：工質從中吸取熱能的物系叫做熱源，或稱高溫熱源
3．低溫熱源：接受工質排出熱能的物系叫冷源，或稱為低溫熱源
4．熱力系統：被人為分割出來作為熱力學分析對象的有限物質系統叫做熱力系統
5．閉口系統（控制質量）：一個熱力系統如果只和外界只有能量交換而無物質交換，則該系統稱為閉口系統
6．開口系統（控制體）：如果熱力系統和外界不僅有能量交換而且有物質交換，則該系統叫做開口系統
7．絕熱系統：當熱力系統和外界間無熱量交換時，該系統就稱為絕熱系統
8．孤立系統：當一個熱力系統和外界既無能量交換又無物質交換時，則該系統稱為孤立系統
9．表壓力：工質的絕對壓力高於環境壓力時，絕對壓力與環境壓力之差稱為表壓力
10．真空度：工質的絕對壓力低於環境壓力時，環境壓力與絕對壓力之差稱為真空度
11．技術功：機械能可以全部轉變為技術上可以利用的功，稱為技術功。
12．可逆過程：完成某一過程後工質可以沿著相同的路徑逆行而回復到原來的狀態，並使相互作用所設計到的外界也回復到原來的狀態，而不留下任何改變，則這一過程成為可逆過程。
13．不可逆過程：完成某一過程後工質可以沿著相同的路徑逆行而回復到原來的狀態，並使相互作用所設計到的外界也回復到原來的狀態，而不留下任何改變，若不滿足上述條件則稱為不可逆過程。
14．准平衡過程：過程進行的相對緩慢，工質在平衡被破環後自動恢復平衡所需的時間很短，工質有足夠的時間來恢復平衡，隨時都不致顯著偏離平衡狀態，那麼這樣的過程就稱為准平衡過程。它是無限接近於平衡狀態的過程。
15．平衡狀態：一個熱力系統如果不受外界影響的條件下，系統的狀態能夠始終保持不變，則系統的這種狀態稱為平衡狀態。
16．正循環：工質在循環中消耗機械能（或其他能量）從高溫熱源吸熱，向低溫熱源放熱，獲取凈熱量的過程稱為正循環。
17．逆循環：工質在循環中消耗機械能（或其他能量）把熱量從低溫熱源傳向高溫熱源的過程稱為逆循環

第二章

1． 熱力學第一定律：自然界中的一切物質都具有能量，能量不可能被創造，也不可能被消滅，但能量可以從一種形態轉變為另一種形態，且在能量的轉化過程中能量的總量保持不變。
2． 總能（總存儲能）：物體所具有的宏觀運動速度而具有的動能（內）和因不同的高度而具有的位能（外能）的總和叫做工質的總儲存能，簡稱總能
3． 推動功：工質在開口系統中流動而傳遞的功稱為推動功
4． 流動功：系統為維持工質流動所需的功稱為流動功
5． 熱力學能：分子間的不規則運動的動能，分子間的相互作用的內位能以及維持分子結構的化學能和原子核內部的原子能，以及電磁場作用下的電磁能等一起構成熱力學能。
6． 膨脹功：工質在汽缸中可逆膨脹，推動活塞上各種反力所做的功稱為膨脹功
7． 焓：工質在流動過程中不斷變化過程中的熱力學能和推動功之和稱為焓
8． 穩態穩流：當流動系統中（包括進出、口截面上）各點的熱力學狀態及流動情況（流速、流向）不隨時間變化時，稱系統處於穩態穩流。

第三章

1． 理想氣體：分子間是彈性的、不具體積的質點，分子間相互沒有作用力的氣體稱為理想氣體
2． 定壓比熱容：1kg物質在壓力不變的條件下，溫度升高1K所需的熱量稱為定壓比熱容
3． 定容比熱容：1kg物質在體積不變的條件下，溫度升高1K所需的熱量稱為定容比熱容

第五章

1． 熱力學第二定律（克勞修斯說法）：熱不可能自發地、不付出代價地從低溫物體傳至高溫物體
2． 熱力學第二定律（開爾文說法）：不可能製造出從單一熱源吸熱、使之全部轉化為功而不留下其他任何變化的熱力發動機
3． 概況性卡諾循環：雙熱源間的極限回熱循環稱為概括性卡諾循環
4． 孤立系統的熵增原理：孤立系統中的各種不可逆因素表現為系統的機械功損失，產生機械功不可逆地轉化為熱的效果，使孤立系統的熵增大。稱為孤立系統的熵增原理。
5． 壓縮因子（壓縮系數）：實際氣體偏離理想氣體的程度，稱為壓縮因子或壓縮系數。（Z值不僅與氣體種類有關，而且還隨壓力P和溫度T而變化）

第七章

1． 飽和水：不含蒸汽的液態水也即飽和水
2． 濕飽和蒸汽：蒸氣和水的混合物稱為濕飽和蒸汽
3． 干飽和蒸汽（飽和蒸汽）：水全部變成蒸汽，這個時候的蒸汽稱為干飽和蒸汽
4． 過熱蒸汽：對飽和蒸汽繼續定壓加熱，蒸汽溫度升高比體積增大，此時的蒸汽稱為過熱蒸汽
5． 飽和狀態：液態水和蒸汽處於動態平衡的狀態稱為飽和狀態
6． 飽和溫度：處於飽和狀態的汽、液的溫度相同稱為飽和溫度。
7． 飽和壓力：處於飽和狀態的蒸汽的壓力稱為飽和壓力
8． 過冷水：水溫低於飽和溫度時稱為過冷水或未飽和水
9． 過熱度：溫度超過飽和溫度之值稱為過熱度
10．汽化潛熱：1kg質量的某種液相物質在汽化過程中所吸收的熱量。簡稱汽化潛熱。

第八章

1．絕熱滯止過程：氣體在絕熱流動過程中，因受到某種物體的阻礙流速降低為零的過程稱為絕熱滯止過程。
2.絕熱節流：流體在管道內流動時，有時流經閥門、孔板等設備，由於局部阻力，使流體壓力降低，這種現象稱為節流現象，若在節流過程中流體與外界沒有熱量交換就稱為絕熱節流，也簡稱節流。
2．馬赫數：氣體的流速與當地聲速的比值稱為馬赫數
3.噴管
4.擴壓器：緊隨透平或壓氣機葉片之後的通流面積逐漸擴大的，使工質流速降低以提高工質靜壓的通道結構。
3．絕熱效率：

第十三章

1． 濕空氣：含有水蒸氣的空氣
2． 干空氣：完全不含水蒸氣的空氣稱為干空氣
3． 相對濕度：濕空氣中水蒸氣的分壓力與同一溫度、同樣總壓力的飽和濕空氣中水蒸氣的分壓力比值，稱為相對濕度。
4． 絕對濕度：單位體積濕空氣中所含水蒸氣的質量
5． 含濕量：1kg干空氣所帶有的水蒸氣的質量成為含濕量（又稱比濕度）
6． 飽和濕空氣：干空氣和飽和水蒸氣組成的濕空氣稱為飽和濕空氣
7． 露點：若水蒸氣的含量保持一定，分壓力Pv不變而溫度逐漸降低，狀態點將沿著定壓冷卻線A-B與飽和蒸汽線相交於B，也達到了飽和狀態，繼續冷卻就會結露，B點的溫度稱為露點。

5. 什麼叫絕熱系數 什麼叫壓縮系數

壓縮系數（coefficient of compressibility），是描述物體壓縮性大小的物理量。

6. 蒸汽的臨界狀態和超臨界狀態是怎麼定義的啊，這時蒸汽的參數是什麼狀態

臨界狀態
純物質的氣、液兩相平衡共存的極限熱力狀態。在

此狀態時,飽和液體與飽和蒸氣的熱力狀態參數相同,氣

液之間的分界面消失,因而沒有表面張力,氣化潛熱為零。

處於臨界狀態的溫度、壓力和比容，分別稱為臨界溫度、

臨界壓力和臨界比容。例如，水的臨界溫度T=647.30K、

臨界壓力Tc=22.1287兆帕、臨界比容vc=0.00317立方米/千

克。在氣、液兩相平衡共存的范圍內,包括臨界點,其定

壓比熱容、容積熱膨脹系數、等溫壓縮系數和絕熱指數

均趨於無限大。

超臨界流體的定義
溫度及壓力均處於臨界點以上的液體叫超臨界流體(supercritical fluid)。
超臨界流體的性質
它基本上仍是一種氣態,但又不同於一般氣體,是一種稠密的氣態。其密度比一般氣體要大兩個數量級,與液體相近。它的粘度比液體小,但擴散速度比液體快(約兩個數量級),所以有較好的流動性和傳遞性能。它的介電常數隨壓力而急劇變化(如介電常數增大有利於溶解一些極性大的物質)。

7. 理想氣體公式適用於流動的氣體嗎

氣體流量測量的溫度與壓力補償

湯良煥

摘 要 綜述了干、濕氣體及水蒸氣流量測量中的溫度、壓力補償方案，還介紹了其它類型流量計的溫度、壓力補償，指出幾點應注意的問題。
關鍵詞：流量測量 氣體流量 溫度補償 壓力補償

The Temperature and Pressure Compensations for Gas Flow Measurement

Abstract The strategies of the temperature and pressure compensations for flow measurements of dry gas， wet gas and steam are described． The temperature and pressure compensations for other types of flow meters are also introced． Some cautions are pointed out．
Key words：Flow measurement Gas flow Temperature compensation Pressure compensation

由於氣體的可壓縮性，決定了它的流量測量比液體復雜，儀表的輸出信號除了與輸入信號有關，還與氣體密度有關，而氣體的密度又是溫度和壓力（簡稱溫壓）的函數。所以，氣體的流量測量普遍存在溫壓補償問題。在儀表的設計或對舊設備的改造中，氣體流量測控系統應盡可能採用微機化儀表，根據被測氣體及儀表類型，選用合適的數學模型，實施溫壓自動補償。
大部分氣體，可近似地視為理想氣體，其密度可用經過補正的理想氣體狀態方程來表示。有的氣體，如水蒸氣，即有別於理想氣體，其密度不宜簡單地用理想氣體狀態方程來表示。氣體又有干、濕之分，對於濕氣體，其密度除了與溫度、壓力有關外，還與濕度有關。近年來，不斷涌現的微機化儀表，使氣體流量測量的溫壓補償變得簡便而精確，從而提高了測量精度。

1 干氣體流量測量的溫壓補償

迄今，氣體的流量測量主要是採用差壓流量計，其流量基本方程式為

（1）

式中：q為被測氣體在工作狀態下的體積流量；ρ為被測氣體在工作狀態下的密度；Δp為差壓；K為系數，它包含流量系數、膨脹系數、管道孔徑等參數。嚴格說，它也受溫壓影響，只是，在常用溫壓下，這一影響可以忽略。本文討論的溫壓補償是指補償密度隨溫壓變化所造成的影響。

在實際使用中，儀表的標尺是以標准狀態下的流量qn為刻度。根據管道內氣體流量滿足連續性方程

（2）

式中，帶下標「n」的參數為標准狀態下的值。由此可得到流量在兩種狀態（標准狀態和工作狀態）下的轉換式：

（3）

將式（1）代入式（3）得：

（4）

而儀表的刻度是按設計工況設置的，即：

（5）

式（4）、式（5）相除即可得到當工況偏離設計值時密度的補償公式：

（6）

式中，帶下標「s」的參數為設計值。
再由氣體狀態方程導出的在不同狀態下氣體的密度轉換式：

（7）

便可得到通常使用的溫壓補償公式：

（8）

從式（8）可見，當氣體的實際工況與設計工況相同時，流量計的示值與實際值相符（僅與差壓有關），當實際工況偏離設計工況時，實際流量還會隨著溫度、壓力的變化而變化。例如，壓力變化25％，流量就會相差50％，可見誤差極大。因此，氣體流量測量必須進行溫壓補償。

2 濕氣體流量測量的溫壓補償

濕氣體與干氣體的不同點是，其密度除了與溫度、壓力有關外，還與濕度有關。雖然濕度對測量的影響與溫壓比較相對較小，但與儀表的精度比，即不可忽略。濕氣體的密度可用下式表示：

（9）

式中：0．804為溫度0℃，一個標准大氣壓下，水蒸氣的密度，kg／m3；ρ0、T0、Pn分別表示氣體在0℃，一個標准大氣壓下的密度、絕對溫度、絕對壓力；F為氣體的絕對濕度，kg／m3；Z為氣體壓縮系數。
將式（9）代入式（6）即得到包含濕度補正的濕氣體溫壓補償公式：

（10）

在工業中，有相當一部分濕氣體在通常情況下是飽和氣體，如：焦爐煤氣，高爐煤氣，混合煤氣等。這類氣體的絕對濕度是溫度的單值函數，這使得有可能在進行溫壓補償的同時實現對濕度的補正。對於混合煤氣，其密度還受成分配比波動的影響，可以利用微機化儀表豐富的功能，一並實現溫度、壓力、濕度、配比的自動綜合補正。這類飽和、混合氣體的綜合補償，其在工程上的實施方法詳見文獻〔2，3〕。

3 水蒸氣流量測量的溫壓補償

水蒸氣流量計的標尺通常是以質量流量qm為刻度的，其流量基本公式是：

（11）

其密度的補償公式為：

（12）

前面提到，水蒸氣不等同於理想氣體，其密度與溫度、壓力沒有現成的、精確的函數關系式，只能從手冊中，根據溫度和壓力查表找出相應的密度。用戶若需要使用常規儀表實施自動溫壓補償，尚須建立合適的數學模型。水蒸氣密度的數學模型有多種形式，下面列出兩種常用的數學模型形式，謹供參考。
對於干飽和水蒸氣，有：

ρ＝a＋bP （13）

對於過熱水蒸氣，有：

（14）

上述數學模型的諸常數：a，b與A，B，C，D的求法，可參考文獻〔4，5〕。將上述數學模型代入式（12）即可得到水蒸氣的溫壓補償公式。
近年來，有些微機化流量計內部晶元存有水蒸氣密度表，可實現精確測量，還可將質量流量轉換成熱流量，以便對能源進行更有效的管理。

4 其它類型流量計也存在溫壓補償問題

近年來，一些新型流量計逐步得到推廣應用，它們的測量原理不同於孔板，各有特色。某些說明書特別指出，本流量計不受密度影響。有些用戶可能認為，採用此類流量計不用進行溫壓補償了。其實不然，使用此類流量計測量氣體，同樣存在溫壓補償問題。例如渦街流量計，通過檢測渦街頻率f，根據f與流速v成正比而求得氣體的體積流量。其f與v的關系式為：

（15）

式中：?d為漩渦發生體迎著流向的寬度；D為管道內徑；Sr為斯特勞哈爾常數。
從公式本身看，流體的體積流量與密度無關。但渦街流量計所檢測到的體積流量是工作狀態下的流量q。而儀表的標尺是應與標准狀態下的流量為刻度的。它們之間的換算關系式就是前面推得的式（3），即：

由此可見，雖然原理表達式中流量與密度無關，但是刻度的換算公式中卻含有密度。因此，用此類儀表進行氣體流量測量時，同樣存在溫壓補償問題，只是補償公式不同而已。否則，儀表的示值就不能反映真實流量，其誤差也是很大的。

5 結束語

氣體流量測量普遍存在溫壓補償問題，這是由氣體的特性所確定了的。因此，在氣體流量測量系統中，溫壓補償是其中一個不可缺少的環節。若缺少這一環節，或不給於應有的重視，就會給測量帶來誤差，有時誤差可高達百分之數十，甚至更大，使儀表的示值變得毫無意義。
對於超過常用溫壓范圍而又要進行更精確測量時，還可選用近年來開發的全補償式流量計，它可同時補償式（1）中的系數K因溫壓變化所造成的影響。

作者簡介：作者湯良煥，男，56歲，1965年畢業於湖南大學，高級工程師。
作者單位： 萊鞠鋼鐵總廠，山東萊蕪 271104

參考文獻

1 湯良煥．氣體體積流量單位芻議．自動化儀表，1992，13（4）
2 湯良煥．飽和氣體流量測量的溫壓自動補償．工業儀表與自動化裝置，1993（3）
3 湯良煥．混合煤氣測量的自動綜合補正．自動化儀表、裝置和工程設計應用學術交流會議，安徽黃山，1994
4 鄔振國．用最小二乘原理求飽和蒸汽密度數學模型．自動化儀表，1990，11（1）
5 湯良煥．用計算機求過熱蒸汽密度數學模型．自動化儀表，1997，18（5）

收稿日期：1998－08－10。

8. 化工熱力學中的名詞解釋

第一章

1．①熱能動力裝置：從燃料燃燒中得到熱能，以及利用熱能所得到動力的整套設備（包括輔助設備）統稱熱能動力裝置
②工質：實現熱能和機械能相互轉化的媒介物質叫做工質
2．高溫熱源：工質從中吸取熱能的物系叫做熱源，或稱高溫熱源
3．低溫熱源：接受工質排出熱能的物系叫冷源，或稱為低溫熱源
4．熱力系統：被人為分割出來作為熱力學分析對象的有限物質系統叫做熱力系統
5．閉口系統（控制質量）：一個熱力系統如果只和外界只有能量交換而無物質交換，則該系統稱為閉口系統
6．開口系統（控制體）：如果熱力系統和外界不僅有能量交換而且有物質交換，則該系統叫做開口系統
7．絕熱系統：當熱力系統和外界間無熱量交換時，該系統就稱為絕熱系統
8．孤立系統：當一個熱力系統和外界既無能量交換又無物質交換時，則該系統稱為孤立系統
9．表壓力：工質的絕對壓力高於環境壓力時，絕對壓力與環境壓力之差稱為表壓力
10．真空度：工質的絕對壓力低於環境壓力時，環境壓力與絕對壓力之差稱為真空度
11．技術功：機械能可以全部轉變為技術上可以利用的功，稱為技術功。
12．可逆過程：完成某一過程後工質可以沿著相同的路徑逆行而回復到原來的狀態，並使相互作用所設計到的外界也回復到原來的狀態，而不留下任何改變，則這一過程成為可逆過程。
13．不可逆過程：完成某一過程後工質可以沿著相同的路徑逆行而回復到原來的狀態，並使相互作用所設計到的外界也回復到原來的狀態，而不留下任何改變，若不滿足上述條件則稱為不可逆過程。
14．准平衡過程：過程進行的相對緩慢，工質在平衡被破環後自動恢復平衡所需的時間很短，工質有足夠的時間來恢復平衡，隨時都不致顯著偏離平衡狀態，那麼這樣的過程就稱為准平衡過程。它是無限接近於平衡狀態的過程。
15．平衡狀態：一個熱力系統如果不受外界影響的條件下，系統的狀態能夠始終保持不變，則系統的這種狀態稱為平衡狀態。
16．正循環：工質在循環中消耗機械能（或其他能量）從高溫熱源吸熱，向低溫熱源放熱，獲取凈熱量的過程稱為正循環。
17．逆循環：工質在循環中消耗機械能（或其他能量）把熱量從低溫熱源傳向高溫熱源的過程稱為逆循環

第二章

1． 熱力學第一定律：自然界中的一切物質都具有能量，能量不可能被創造，也不可能被消滅，但能量可以從一種形態轉變為另一種形態，且在能量的轉化過程中能量的總量保持不變。
2． 總能（總存儲能）：物體所具有的宏觀運動速度而具有的動能（內）和因不同的高度而具有的位能（外能）的總和叫做工質的總儲存能，簡稱總能
3． 推動功：工質在開口系統中流動而傳遞的功稱為推動功
4． 流動功：系統為維持工質流動所需的功稱為流動功
5． 熱力學能：分子間的不規則運動的動能，分子間的相互作用的內位能以及維持分子結構的化學能和原子核內部的原子能，以及電磁場作用下的電磁能等一起構成熱力學能。
6． 膨脹功：工質在汽缸中可逆膨脹，推動活塞上各種反力所做的功稱為膨脹功
7． 焓：工質在流動過程中不斷變化過程中的熱力學能和推動功之和稱為焓
8． 穩態穩流：當流動系統中（包括進出、口截面上）各點的熱力學狀態及流動情況（流速、流向）不隨時間變化時，稱系統處於穩態穩流。

第三章

1． 理想氣體：分子間是彈性的、不具體積的質點，分子間相互沒有作用力的氣體稱為理想氣體
2． 定壓比熱容：1kg物質在壓力不變的條件下，溫度升高1K所需的熱量稱為定壓比熱容
3． 定容比熱容：1kg物質在體積不變的條件下，溫度升高1K所需的熱量稱為定容比熱容

第五章

1． 熱力學第二定律（克勞修斯說法）：熱不可能自發地、不付出代價地從低溫物體傳至高溫物體
2． 熱力學第二定律（開爾文說法）：不可能製造出從單一熱源吸熱、使之全部轉化為功而不留下其他任何變化的熱力發動機
3． 概況性卡諾循環：雙熱源間的極限回熱循環稱為概括性卡諾循環
4． 孤立系統的熵增原理：孤立系統中的各種不可逆因素表現為系統的機械功損失，產生機械功不可逆地轉化為熱的效果，使孤立系統的熵增大。稱為孤立系統的熵增原理。
5． 壓縮因子（壓縮系數）：實際氣體偏離理想氣體的程度，稱為壓縮因子或壓縮系數。（Z值不僅與氣體種類有關，而且還隨壓力P和溫度T而變化）

第七章

1． 飽和水：不含蒸汽的液態水也即飽和水
2． 濕飽和蒸汽：蒸氣和水的混合物稱為濕飽和蒸汽
3． 干飽和蒸汽（飽和蒸汽）：水全部變成蒸汽，這個時候的蒸汽稱為干飽和蒸汽
4． 過熱蒸汽：對飽和蒸汽繼續定壓加熱，蒸汽溫度升高比體積增大，此時的蒸汽稱為過熱蒸汽
5． 飽和狀態：液態水和蒸汽處於動態平衡的狀態稱為飽和狀態
6． 飽和溫度：處於飽和狀態的汽、液的溫度相同稱為飽和溫度。
7． 飽和壓力：處於飽和狀態的蒸汽的壓力稱為飽和壓力
8． 過冷水：水溫低於飽和溫度時稱為過冷水或未飽和水
9． 過熱度：溫度超過飽和溫度之值稱為過熱度
10．汽化潛熱：1kg質量的某種液相物質在汽化過程中所吸收的熱量。簡稱汽化潛熱。

第八章

1．絕熱滯止過程：氣體在絕熱流動過程中，因受到某種物體的阻礙流速降低為零的過程稱為絕熱滯止過程。
2.絕熱節流：流體在管道內流動時，有時流經閥門、孔板等設備，由於局部阻力，使流體壓力降低，這種現象稱為節流現象，若在節流過程中流體與外界沒有熱量交換就稱為絕熱節流，也簡稱節流。
2．馬赫數：氣體的流速與當地聲速的比值稱為馬赫數
3.噴管
4.擴壓器：緊隨透平或壓氣機葉片之後的通流面積逐漸擴大的，使工質流速降低以提高工質靜壓的通道結構。
3．絕熱效率：

第十三章

1． 濕空氣：含有水蒸氣的空氣
2． 干空氣：完全不含水蒸氣的空氣稱為干空氣
3． 相對濕度：濕空氣中水蒸氣的分壓力與同一溫度、同樣總壓力的飽和濕空氣中水蒸氣的分壓力比值，稱為相對濕度。
4． 絕對濕度：單位體積濕空氣中所含水蒸氣的質量
5． 含濕量：1kg干空氣所帶有的水蒸氣的質量成為含濕量（又稱比濕度）
6． 飽和濕空氣：干空氣和飽和水蒸氣組成的濕空氣稱為飽和濕空氣
7． 露點：若水蒸氣的含量保持一定，分壓力Pv不變而溫度逐漸降低，狀態點將沿著定壓冷卻線
A-B與飽和蒸汽線相交於B，也達到了飽和狀態，繼續冷卻就會結露，B點的溫度稱為露點。

9. 壓縮系數和壓縮指數的物理意義是什麼

壓縮系數和壓縮之數的物理意義是什麼？壓縮系數是指同一個物品之間，壓縮所產生的變化值，壓縮數是指某一個物品的單一壓縮數據

10. 誰知道哪裡有氣體飽和蒸汽壓和氣體壓縮系數

給你個網站（http://webbook.nist.gov/chemistry/fluid/）是我私藏的 非常全的各種物質的各種狀態參數，不過是英文界面的 非常好 記得如果有用別忘了採納啊！