不可压缩流体能量方程

Ⅰ 不可压缩流体的空间三维连续性微分方程是

您好，答案如图所示：

工程流体力学-不可压缩流体三维流动的连续性的方程

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Ⅱ 求解不可压缩性流体流动时，基本方程组由哪些方程组成

是选择题吗？ 那就选择2：使用适用于可压和不可压流体 分析：1.的话“只适用”是错误的（连续性方程即是质量守恒定律，适用于一切流体）。 2.完全正确，可压和不可压的稳定流管，连续性方程显然适用（定常非定常等流动都适用）。

Ⅲ 流体力学：不可压缩流体恒定流能量方程（伯诺里方程）实验相关问题

1、首先必须明白：
测压管水头=Z+p/（ρg）；
总水头= Z+p/（ρg）+v^2/(2g)；
那么两者之间的不同就在与总水头中包含有速度水头（v^2/(2g)），所以总水头线在测压管水头线上方，若不考虑到水头损失项的话，两者的线互相平行。
2、流量增加,测压管水头线不变，只会引起总水头线整体上移，
原因就是速度水头（v^2/(2g)）增大了。
希望你还是参照教材，希望你有收获。

Ⅳ 不可压缩流体的连续性方程

是选择题吗?
那就选择2：使用适用于可压和不可压流体
分析：1.的话“只适用”是错误的（连续性方程即是质量守恒定律,适用于一切流体）.
2.完全正确,可压和不可压的稳定流管,连续性方程显然适用（定常非定常等流动都适用）.

Ⅳ 关于高等流体不可压缩流体紊流的耗散方程具体表达式是什么啊

不v知道你要问的是哪个j，流体流动方2程有两个s，连续性方1程和伯努利方4程，适用条件是： 6。连续性方3程：连续稳定流动流体 2伯努利方5程：不s可压缩非黏性性流体 c—Χㄅwo衰mliЯ俩s┒jg扩y

Ⅵ 用不可压缩流体的连续性方程和伯努利方程解释飞机在低速飞行时,机翼升力的产生机理。

喏，就是这个样子，由于外部气流近似不可压缩，流经机翼的空气近似在通道内，机翼上缘凸起，导致空气通道变窄，流速加快，而较快的相对速度降低了对机翼的压力。

Ⅶ 在推导不可压缩流体伯努利方程时,作了哪些一元化处理

理想流体，没有粘性，速度也不高，速度一般在音速0.3倍以下才能叫不可压缩流体
另外还假设管道流动管径和长度的比例要小，否则又不是一维流动了

Ⅷ 一.简述流体力学理论中求解不可压缩流体运动方程的途径

并不难，和理论力学可以说基本没有关系。和高等数学关系挺大的。流体力学整个课程主要目的就是求解流体运动的压力场速度场分布。求得了压力场和速度场就可以得到物理所受的升力和阻力（我发现这个是流体力学的根本目的，要背的概念和定理并不重要）。我认为流体力学有下面几个主要内容。学完后你要记得差不多，那说明学得不错。流体静力学什么的不用说。1场方程是基础。不可压缩流体的普遍的NS方程；理想流体的欧拉微分方程；连续性方程；其中多元函数微分学和泰勒公式里面是要用到的。少数问题是可以求解NS方程得到压力和速度场分布的。2用来求主流速度与压力的伯努利方程；这个简单，一般人学完流体力学就记得这个。3理想流体的势函数方法求解速度场和压力场；这个是复变函数的知识。4边界层理论；这个就是把主要矛盾集中在边界层内，边界层里面的NS方程又可以化简。就有可能得到解析解。我们课本里面实际用的是边界层动量方程的积分形式，根据这个积分形式可以得到边界层的厚度变化与位置的函数关系是。再根据这个带入牛顿内摩擦定律就可以得到平板的阻力系数。还有什么边界层分离的数学条件和定性条件。这些背背就可以了。这部分内容是冯卡门和普朗特发展的，目的就是用来求飞机的升力。5空气动力学，就是什么缩放喷嘴，减缩喷嘴的压力和速度流量关系。这部分其实可以认为是可压缩流体力学，但是其实没有求场分布，只是定量分析了而已。还有就是激波，激波形成前后参数关系，背一背就可以了。这部分用到了能量方程，其实也很简单，毕竟只是定性分析。大概你把流体力学看五六遍吧，差不多能入门。因为里面细节其实也很多，我说那些只是大概，有些结论还要背和理解。所以总的知识点还是不少的。而且那只是本科学的而已。流体力学不难，但也算博大精深。

Ⅸ 为什么不可压缩流体流动，热量的变化非常小，可以不考虑能量方程

这是因为流动与传热的基本控制方程是能量方程，但在热交换量很小可以忽略不计且流体流动为不可压缩流动时，只需要联立求解质量守恒方程和动量方程即可。
在空气不可压缩的理想条件下，井下巷道内流体在任意断面都满足最初的伯努利方程，例如，现有空气在井下的一段巷道内流动，设1、2断面的参数分别为风流的绝对静压为P1-、P2；风流的平均风速为v1、v2；风流的密度为ρ1、ρ2；距离基准面的高度Z1、Z2。考虑到空气不可压缩，故不必考虑内能，除机械能以外其他形式的能量变化非常小，可忽略不计。

Ⅹ 柏努利方程可以用于不可压缩流体吗

柏努利方程可以用于不可压缩流体

假设条件

使用伯努利定律必须符合以下假设，方可使用；如没完全符合以下假设，所求的解也是近似值。
定常流：在流动系统中，流体在任何一点之性质不随时间改变。
不可压缩流：密度为常数，在流体为气体适用于马赫数(Ma)<0.3。
无摩擦流：摩擦效应可忽略，忽略黏滞性效应。
流体沿着流线流动：流体元素沿着流线而流动，流线间彼此是不相交的。

伯努利原理往往被表述为p+1/2ρv2+ρgh=C，这个式子被称为伯努利方程。式中p为流体中某点的压强，v为流体该点的流速，ρ为流体密度，g为重力加速度，h为该点所在高度，C是一个常量。它也可以被表述为p1+1/2ρv12+ρgh1=p2+1/2ρv22+ρgh2。

适于理想流体（不存在摩擦阻力）。式中各项分别表示单位流体的动能、位能、静压能之差。